本應用報告主要討論拉曼光譜電化學，集中探討拉曼光譜與電化學結合的技術。

本報告闡釋了拉曼光譜理論以及光對物質的作用機理。另外，介紹了拉曼光譜與光譜電化學測試裝置，以及基于Gamry軟件的光譜電化學測試和數據分析過程。

引言

拉曼光譜是一種廣泛應用的光譜方法。可使用光譜數據庫對獲得的材料特征光譜進行比較和鑒定。 與紅外光譜類似，拉曼光譜主要研究分子的基本振動，這對于*了解化學反應十分重要。

然而，與紅外光譜不同的是拉曼光譜觀察到的是光的散射，而不是吸收效應。因為水是很強的吸收劑，相比紅外光譜，拉曼光譜是研究水溶液的更好選擇，因此十分適合用作生物和醫(yī)學方面的研究，例如藥物對生物細胞的影響分析。

拉曼光譜采集十分快速，因此，大量用于原位分析。與激光照射的時長和強度相關，總的來說，是一種非破壞性的技術。

實驗裝置簡單，無需樣品前處理，固體和液體樣品都可以直接測量。無論探頭在玻璃或塑料測量池的內部還是外部，都可以進行測試。

拉曼光譜

當光聚焦于樣品，光與物質在不同的方向上相互作用。光可能被吸收、散射、透射或反射，除上述之外其它光的作用超出本報告的討論范圍。

1828年，印度物理學家Sir C. V. Raman把太陽光聚焦到液體樣品上，進行了一系列測試（見圖1）。

圖1：拉曼實驗簡化裝置

他使用的單色濾光片（感光濾光片），僅允許特定波長的光通過之后到達樣品。測得的散射光顯示具有更寬的波長范圍。樣品后的第二個濾光片（發(fā)射濾光片）可以阻止與入射光波長相同的光通過。這樣，可以很容易地觀察到剩余散射光，從而與入射光區(qū)分開來。

光散射

 Sir Raman所觀察到的現象可以這樣解釋：沒被樣品吸收的光子將會發(fā)生散射。

對于紫外-可見吸收光譜，基態(tài)的電子被激發(fā)到激發(fā)態(tài)。光子的能量（由波長決定）與能態(tài)之間的能量差相對應。因此，吸收光的波長在透射光里是找不到的。

當光發(fā)生了散射，電子也從基態(tài)被激發(fā)到激發(fā)態(tài)。然而，光子的能量與能態(tài)之間的能量差并不是對應關系。分子可能被激發(fā)到了受激虛態(tài)（見圖2）。

圖2：Jablonski圖顯示了瑞利散射和拉曼散射中的能量轉換。

散射光本身可用于區(qū)分彈性和非彈性散射。大部分是彈性散射，入射光與散射光能量（即波長）相等，這種現象被稱為瑞利散射。

只有一小部分是非彈性散射，一小部分能量在分子和光子之間傳遞。 它引發(fā)分子振動，從而使分子在極化過程中發(fā)生改變。 因此，入射光和散射光的能量或波長不相等。 正如上一節(jié)中的描述，拉曼在實驗中觀察到這種效應，因此，這種光譜被稱為拉曼光譜。

依據分子的能量狀態(tài)，非彈性散射可以進一步細分為兩種不同的形式（見圖2）。在第一種情況下，分子初處于基態(tài)， 激發(fā)后分子回到基態(tài)以上的振動能態(tài)。 因此，發(fā)射出的光子能量更低，散射光波長變長。 這種效應稱為斯托克斯-拉曼散射。

第二種類型的非彈性散射假定分子已經處于較高的振動狀態(tài)， 激發(fā)后，光子回到分子的基態(tài)。 發(fā)射的光子相比之前具有更高的能量，波長變短。 這種效應稱為反斯托克斯-拉曼散射。

反斯托克斯-拉曼散射譜線大多比斯托克斯-拉曼散射弱，因為大多數分子初都處于基態(tài)。 斯托克斯-拉曼散射主要采用拉曼光譜進行測量。

 測量裝置

圖3是拉曼光譜和光譜電化學實驗的一般裝置，它包含拉曼光譜儀、測量池，恒電位儀和計算機幾個部分。

拉曼光譜儀的光源通常是具有特定波長的激光。 對于不同的應用，激光的波長范圍涉及從紫外到可見光、近紅外的整個區(qū)域。

圖3：電化學拉曼光譜實驗裝置

光束聚焦在二向色濾光片（陷波濾波器）上，濾光片以直角的方式將光束反射到樣品，所得到的拉曼散射聚焦回到二向色濾光片。它起到帶阻濾波器的作用，來自光源的入射光幾乎在這里*衰減。 只有不同波長的光，即拉曼散射光，才能通過濾光片且不被改變。

待測的光被反射鏡重新定向，光束通過具有光柵的單色儀，被衍射成不同波長的窄波段，然后，檢測器對不同波段的光電流進行檢測。總之，CCD檢測器（電荷耦合裝置）用于將待測光電流轉換成電流，然后進行檢測。后，測得的數據可以用合適的電腦軟件進行保存和分析。

對于光電化學測試，目標樣品一般作為工作電極，和參比電極、對電極一起構成整個電化學池。 所有的電極連接到與計算機相連的恒電位儀。使用適當的軟件可以同時記錄光譜和電化學數據，并進行數據分析。

拉曼光譜

拉曼光譜圖是將測得的拉曼散射光強度相對于拉曼位移作圖。拉曼位移定義為測得的散射光頻率與入射光頻率之間的差值，因此拉曼光譜與光源的波長無關。 然而，拉曼位移不是直接使用波長值，而是使用波數n（cm^-1）的變化值，波數與波長成反比。

測試

下面部分描述了在Gamry Framework軟件界面，進行拉曼光譜實驗的相關參數。此外，還以計時電流拉曼實驗為例進行了講解。

參數設置

在Gamry Framework軟件中進行電化學拉曼光譜實驗，其參數設置與標準的電化學實驗類似，另外包含三項光譜方面的參數（見圖4）。

圖4：Gamry Framework軟件中電化學拉曼光譜實驗參數

積分時間以毫秒為單位，體現了記錄單個譜圖所需的時間。積分時間長會增加信號的強度并降低信噪比。 然而，激光照射電極的時間過長，可能會導致電極發(fā)生改變。 此外，當使用更長的積分時間時，檢測器可能會達到飽和，從而導致信號截止。

激光功率以百分數的形式表示。功率越高，信號強度越大。然而，過高的激光功率可能會導致樣品被破壞。

如果勾選了高級光譜設置，點ok之后出現另一個窗口，用戶可以進一步調整設置。

第一項是平均功能。測量的時候，將平行記錄的多個拉曼光譜數據進行平均處理，得到拉曼光譜圖。這種方式增加了測試時間，以及激光照射樣品的時間。然而，可以改善信噪比和分辨率，還可以避免峰的截止。

小和大參數可以調整整個測試中顯示的拉曼光譜波數范圍（單位cm^-1），然而，在后得到的數據文件中，全波數范圍(173 cm^-1 至 4000 cm^-1)的數據都會自動保存。

計時電流拉曼光譜

本部分討論用PEDOT:PSS (聚(3,4-乙烯二氧噻吩)-聚(苯乙烯磺酸))進行拉曼測試，該導電聚合物主要作為空穴注入層用于LED。

圖5是使用PEDOT：PSS在不同電位下，幾次計時電流實驗過程中的拉曼光譜曲線。 將聚合物作為薄膜涂覆在金屬表面，硫酸鈉水溶液作為電解液，測試前用氮氣吹掃；石墨作為對電極；Ag / AgCl電極作為參比電極。

積分時間設置為20秒，平行5次，因此每條曲線曝光時間為100秒，激光功率降低至50%。

 圖5：PEDOT：PSS在0.6 V 至 -0.6 V (由下而上)不同電位下，計時電流實驗過程中的拉曼光譜曲線。

當電位從0.6V至-0.6V（由下而上，曲線電位相差0.1V）逐步變化，聚合物被還原。當電位降低時，1447cm^-1處的峰開始出現，電位越負，峰越強。此外，該峰在0 V和-0.6 V之間負向移動了17 cm^-1。另外，在1520 cm^-1，1570 cm^-1和2870 cm^-1處出現三個較弱的帶。

文獻研究^[1]顯示，1447 cm^-1處的強峰可以歸因于PEDOT的C-C伸縮振動, 峰的負移可以歸因于在還原期間，氧化部分向中間狀態(tài)變化時的共軛長度增加。

PEDOT還原會導致LED的效率和長期穩(wěn)定性降低。在LED運行期間，PEDOT失去電子，在聚合物層中形成電子空穴。反之亦然，電子被注入靠近陰極的電子傳輸層。電子和電子空穴之間的重新結合導致輻射的發(fā)生。

通過結合電化學技術和拉曼光譜，可以同時獲得更多的信息，尤其在反應機理方面得到更詳細的解讀。

^[1] S. Sakamoto, M. Okumura, Z. Zhao, Y. Furukawa, Raman spectral changes of PEDOT–PSS in polymer light-emitting diodes upon operation, Chem. Phys. Lett., volume 412, issues 4–6, pages 395-398, 2005.

總結

本應用報告介紹了拉曼光譜的理論。 描述了拉曼光譜的實驗設置，包括向光譜電化學同步測量的擴展。 通過計時電流拉曼實驗，對Gamry軟件中的拉曼測試界面，重要的參數設置進行了討論。

討論了PEDOT:PSS-用于LED的一種導電聚合物的電化學還原過程。 測量結果表明，拉曼光譜與電化學技術相結合是研究電化學過程中分子的電子狀態(tài)變化的有用工具。

可以獲得結構信息，以更好地理解不同的反應機理。專屬性強的拉曼光譜能獲得有關當前體系的詳細信息。通過使用光譜數據庫，還可以比較和鑒別材料。